本帖最后由 动静之机 于 2013-7-27 11:27 编辑
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原问在此,回复不多: 5 l4 J! t# J. K& B2 M& M! v+ h- J7 }
求传动比: j4 x! V8 z3 s* M, d
http://bbs.cmiw.cn/forum.php?mod=viewthread&tid=331458
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单开一贴进行回复,原因: 首先,出于自私。呵呵,自己的娃儿,咋看咋好看,到理论探讨板块秀一个。 再者,没收到玉,惹到砖头,砸出点灵感,也不错。 最后,预防健忘。开个独立的帖子,将来好找 (本文末那动态gif图的旧帖就找了好久)。
$ _+ w4 d9 O1 c, N# g原问题可以简化(变形)成这样:
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V0 N+ C1 X: V* P$ eAB为齿轮1偏心量,长度为r BC为连杆1,长度为b,等于齿轮1分度圆半径R1+齿轮2分度圆半径R2 CO为连杆2,长度为a,等于齿轮2分度圆半径R2+齿轮3分度圆半径R3 OA为输入输出轴间距,长度为s 3 L R; F( s) O! u: ^- P
齿轮1偏心转角记为α
4 M, _+ `3 C, u& |* W两个连杆夹角记为β 作辅助线OB,其与水平方向夹角为φ,与CO即连杆2夹角为θ9 [, L1 ]; u' ^! R! c
过C点作水平作辅助线,与BC即连杆1之夹角记为δ
* v. u. L% E8 L8 k这个图是随便画的,和原问题不太一致,反而藉此发现了个尺寸链问题: a+b>s+r (偏心轮转角α为零度时,两连杆足够长,不然为无法连续运转) s>r+R1+R3+2m (m为模数,偏心轮转角α为180度时,齿轮1、3不得相撞)
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+ \6 q# k' z1 W 继续: 设齿轮3的圆心O为坐标原点,齿轮1的圆心B的坐标为(x,y),则: x=s + r Cosα ------- 1 y=r Sinα ------- 2 $ y4 @9 Q1 z" v1 [
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齿轮1动作可分解为绕自身圆心的转动(作为输入转速)+自身圆心沿着 偏心作平动(引起了连杆1、2角速度的变化)。 齿轮1绝对角速度为转 角的导数,记为α'
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! R1 ~ W+ l! u" f4 X 连杆1的绝对角速度为转角的导数,记为-δ’。为嘛是负的?呵呵。 连杆2的绝对角速度为转角和θ的φ导数之和,记为θ’+φ’ : \, v: m0 c# p, q; ~
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现在,大家都站到连杆1上面来看: 齿轮1相对连杆1的相对角速度为 α'-(-δ’) =α'+δ’ 则齿轮2相对连杆1的角速度为 -u(α'+δ’)这个u是连杆1上的传动反比(z1/z2) 则齿轮2对地的绝对角速度为 -u(α'+δ’)+(-δ’) ,简记为T
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! s9 Q! k2 @9 w 然后,大家都站到连杆2上面来看: 齿轮2相对连杆2的相对角速度为 T- (θ’+φ’) 则齿轮3相对连杆2的角速度为 -v[ T- (θ’+φ’)]这个v是连杆2上的传动反比(z2/z3) 则齿轮3对地的绝对角速度为-v[ T- (θ’+φ’)]+θ’+φ’
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/ N2 I8 ^% G& n; A* z 由于原例子中u=33/30,v=30/33。如果马虎一些,可以认为u≈v≈1 于是,齿轮3对地绝对角速度可以简化为 -1[T-(θ’+ φ’)] +θ’+φ’ =-T+2θ’+2φ’ =-[-(α'+ δ’)+ (-δ’)] +2θ’+2φ’ =α'+2δ’+2θ’+2φ’ = α'+2(- β'- φ'- θ')+2θ’+2φ’ = α'-2β’ $ B9 W$ n: t. {% G; ]
一句话概括:输出轴的转速约等于输入轴的转速减去连杆夹角变化率的两倍。 : ]2 o+ W5 |# B& U: l: V I
好吧,如果两级的传动反比u≠v≠1,那精确结果将是:2 D) u' d9 V+ v/ }$ r
-v[-u(α'+δ’)+ (-δ’)- (θ’+φ’)] +θ’+φ’ = vuα'+ (vu+1)δ’ +vθ’+vφ’ +θ’+φ’ = vuα'+ (vu+1) (- β'- φ'- θ') +vθ’+vφ’+θ’+φ’ = vuα'- (vu+1)β'- (vu+1)φ'- (vu+1)θ'+vθ’+vφ’ +θ’+φ’ = vuα'- (vu+1)β'+ (v-vu) θ’+(v-vu)φ’ = vuα'- (0.5vu+1+0.5v) β'+(v-vu)φ’ 注:θ’= -β'/2 汗  
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% g& E# }7 p; I/ _5 F不可信? 这就是俺发这个练习贴的原因,是对这个问题的简化: 一个简单的考题考倒一大片! ---- 续IV X# S8 r9 n5 B: @% y# x6 d. m8 a
心算即可解决这个简化问题,分四步操作:
, D+ |. i9 F% \$ Y8 ~ v. t1. 把摩擦轮1用绳子绑定在连杆上。无视板砖,直接把右部连杆1从水平态 顺时针折120度,直到轮1轮3接触。那么轮2跟着转了120度,因此轮3逆时针转了120度。 2. 绕轮3中心整体逆时针转60度,达到终点的位置。此时由于轮1还被绳子捆牢,因此轮3继续逆时针转60度。 3. 由于轮1 被绑住,被迫先顺时针转了120度逆回60度,因此现在解开轮1 的绳子,必须先将轮1继续逆时针转60度,才能恢复到起始位置的角度。 由于摩擦轮之间的纯滚,轮3继续逆时针前进60度。当然轮1得轻微脱离轮3,不然转不动。 4. 然后轮1继续转动(2r/2πr)360≈ 115度,以模拟滚过来的过程,那么轮3还得逆时针转115度。 因此轮3逆时针转过了120+60+60+115=355度。
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) z& v+ F& W& P9 D* s 若用前面推导的结论直接计算(因为此例干脆没有偏心的疑虑): 轮3转过的角度等于轮1转过的角度115度减去连杆角度变化量的2倍(前面不是说转速的吗?两种转速同时积分,就变成转角啦),但因为变化率是负的(夹角减小),所以最终又变成加喽。 即轮3转过了115-(- 2x120)=355度 : |% M1 f$ H% Q& C; B T- D, f
" B* W8 Y# l+ v X* ]3 K& L u 前面的证明中设了那么多参数,最后都没啥体现,有点那个小遗憾。 这和盖楼差不多,大厦建成后,脚手架就可以拆除了。。 禁止联想:帮忙打下江山了,也就该滚蛋了。。。 6 c1 o6 u, X. [( w- w9 }
附:输出即时转速精确表达式里 Β和φ的导数求解过程: ( C1 K7 f3 w6 ^. g5 [+ n5 S' Y7 j
0 r" R+ ?8 ^; T* j0 i( P7 U大汗淋漓:L:L:L:L:L:L
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* p M9 P( {" d6 C最高转速和最低转速及其位置? 转速式子继续求导(即角加速度),令结果为零,找到极值点时的α值,代回。。。。。。
# o, u. F$ ^: X4 |3 o' Y- n位置、速度、加速度图像?综合使用上述系列数据,用N多种软件绘图。: w- s# Q+ Y2 K
感兴趣的同学继续啊~~~俺就要支持不住了。
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P- ^4 G2 I$ ^9 L这是上回用这个搞笑图的帖子:9 {/ ?2 X: a6 f; a
这个六杆机构滑块的位移能不能用函数表示出来" q$ ~% u' C/ P; c0 E& {1 c" H' ]
http://bbs.cmiw.cn/forum.php?mod=viewthread&tid=267205+ `2 Q2 p! {; o$ q0 ^
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觉得有启发的,给点支持哈~$ W$ J) R- U; K. U5 c5 R" y2 ^+ m% S
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后记: 桂花暗香同学给了Proe模拟视频,转成GIF如下:
s- V. {) y# z" M6 A6 [(请注意,动画只是循环播放主动轮第一圈的情况。)
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